专利名称：在预定区域内采集磁共振数据的方法和相应的磁共振设备的制作方法
技术领域：
本发明涉及在预定的区域内、特别是在(三维)长方体内采集MR数据的方法和相应的磁共振设备。
背景技术：
US 4，698，592描述了基于化学谱位移在物体的内部体积内采集MR图像的方法。在此，在接通的Gy梯度下照射HF激励脉冲，并且然后在接通的Gz梯度下照射再聚焦脉冲。根据现有技术，在采集预定的区域(在物体不完全地在相位编码方向上被覆盖的情况下)的MR数据时出现混淆伪影，因为来自相邻的区域的信号由于混淆而不正确地与其位置相关联。
发明内容
因此，本发明要解决的技术问题是，这样采集MR数据，使得与现有技术相比至少降低混淆伪影。根据本发明，该技术问题通过根据本发明的用于在预定的区域内采集MR数据的方法解决，通过根据本发明的用于在预定的区域内采集MR数据的磁共振设备解决，通过根据本发明的计算机程序产品解决，并且通过根据本发明的电子可读取的数据载体解决。在本发明的范围内提供了一种用于通过磁共振设备在检查对象内部预定的区域(特别是长方体)内采集MR数据的方法。根据本发明的方法包括如下步骤 使用HF激励脉冲选择地激励第一三维体积部分。第一体积部分包括预定的区域并且具有沿第一预定的厚度方向的第一厚度。 然后接通选择的再聚焦脉冲，使用所述再聚焦脉冲选择地再聚焦第二体积部分。第二体积部分也包括预定的区域并且具有沿第二厚度方向的第二厚度。在此，此第二厚度方向垂直于第一厚度方向。 在该再聚焦之后，多次相继执行包括如下子步骤的步骤以在预定的区域内采集MR数据〇接通非选择的再聚焦脉冲，〇接通两个相位编码梯度和另外的用于位置编码的磁场梯度(为此使用两个相位编码梯度和另外的位置编码的磁场梯度)，其中在接通另外的磁场梯度期间读取MR数据。根据本发明，基本上使用HF激励脉冲激励带有第一厚度的第一层(第一体积部分)，并且然后使用HF再聚焦脉冲激励与第一层垂直的带有第二厚度的第二层(第二体积部分)。预定的区域现在位于这两个层的交集内，或形成该交集的确定的部分。通过与现有技术中的通常情况不同即不使再聚焦脉冲再次选择地再聚焦第一体积部分，而是选择地再聚焦第二体积部分，有利地在第二厚度方向上界定了其中采集MR数据的预定的区域，以此使来自此方向的混淆伪影至少以更低的程度出现或完全得以避免，因为位于此方向上的邻近区域内的自旋不被再聚焦，并且因此不提供信号贡献。
为采集MR数据，相位编码梯度和另外的磁场梯度二者特别地分别成对地相互垂直地出现。在此，相位编码梯度的一个特别地沿第一厚度方向指向。因为非选择再聚焦脉冲的层的接通所要求的时间段(例如O. 5ms至Ims)比选择再聚焦脉冲的层的接通所要求的时间段(例如2ms至3ms)更短，并且因为第二相位编码梯度与第一相位编码梯度同时接通，所以根据本发明使用两个相位编码梯度和另外的磁场梯度的MR数据的采集与使用选择的再聚焦脉冲来采集MR数据的方法相比有利地提供了很快的MR数据采集方式。根据本发明的实施方式，为选择地激励第一体积部分，在接通HF激励脉冲期间接通第一磁场梯度并且在接通选择的再聚焦脉冲期间接通第二磁场梯度。这两个磁场梯度在此相互垂直。根据另外的根据本发明的实施方式，预定的区域对应于长方体，所述长方体具有
沿第一厚度方向的第一厚度和沿第二厚度方向的第二厚度。 换言之，长方体至少沿第一厚度方向并且沿第二厚度方向对应于由第一体积部分和第二体积部分组成的交集。为采集MR数据所使用的非选择的再聚焦脉冲可具有不同的倾斜角或翻转角。当再聚焦脉冲的翻转角取决于以之主要地填充了预定的区域的材料选择时，不同的翻转角的使用实现了在接通各再聚焦脉冲之后读取MR数据时获得了 MR信号的预定的平均信号强度(或MR信号的预定的相对信号衰减)。在非选择的再聚焦脉冲时使用恒定的翻转角(例如，180° )时，在读取MR数据时平均信号强度指数地下降。如在后文中将更详细地解释那样，通过合适地选择再聚焦脉冲的翻转角，信号强度的该下降可在长时间上或多个再聚焦脉冲上保持或甚至反转。对于非选择的再聚焦脉冲使用不同的翻转角由此实现了对于每个HF激励可在恒定的翻转角下采集更多的K空间行。根据本发明，也可以在选择的再聚焦脉冲之前和之后接通一个或多个破坏梯度(spoiler gradient)或相位重聚梯度。在此,该一个或多个破坏梯度也包括沿第二厚度方向指向的破坏梯度。但也可以的是破坏梯度包括垂直于第二厚度方向定向的破坏梯度。
破坏梯度的接通用于破坏“旧的”磁化。根据另外的根据本发明的实施方式，例如由多个K空间行组成的K空间部分的MR数据的采集包括如下步骤 在第一步骤中，HF激励脉冲将磁化翻转+90°，并且根据本发明(通过接通选择的再聚焦脉冲并且通过接通非选择的再聚焦脉冲)采集K空间部分的第一 MR数据。 在第二步骤中，HF激励脉冲将磁化翻转-90°，并且根据本发明采集相同的空间部分的第二 MR数据。 然后，将所采集的第一和第二 MR数据进行平均，其中该平均的MR数据给出了 K空间部分的待采集的MR数据。因为非选择的再聚焦脉冲的FID信号(“Free Inducation Decay”(自由感应衰减))的磁化在激励期间一次翻转+90°并且一次翻转-90°，所以FID信号在采集第一 MR数据时的行为与在采集第二 MR数据时的行为正好相反，使得该FID信号在确定K空间部分的最终MR数据时通过求平均值被考虑并且因此避免了伪影。
在本发明的范围中，也提供了用于在检查对象内部预定的区域内采集MR数据的磁共振设备。在此，磁共振设备包括基本场磁体，梯度场系统，一个或多个HF天线和用于控制梯度场系统和HF天线的控制装置，以接收由HF天线获取的测量信号并且评估测量信号以及生成MR图像数据组。磁共振设备使用HF激励脉冲选择地激励包括预定的区域的第一三维体积部分。该第一体积部分具有在第一厚度方向上的第一厚度。然后，磁共振设备使用选择的再聚焦脉冲对也包括预定的区域的第二三维体积部分进行再聚焦。该第二体积部分具有在垂直于第一厚度方向的第二厚度方向上的第二厚度。为读取MR数据，磁共振设备多次地相继执行如下子步骤 磁共振设备接通非选择的再聚焦脉冲。 然后，磁共振设备接通两个相位编码梯度和用于位置编码的另外的磁场梯度。在接通另外的磁场梯度期间，磁共振设备读取MR数据(例如，K空间行)。根据本发明的磁共振设备的优点基本上对应于在前文中已详细描述的根据本发明的方法的优点，因此在此不再重复。
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此外，本发明描述了计算机程序产品，特别是软件，所述计算机程序产品可载入到磁共振设备的可编程控制装置或计算单元的存储器内。使用该计算机程序产品，当其在控制装置中运行时，可执行根据本发明的方法的所有的或不同的前述实施方式。在此，计算机程序产品需要可能的程序装置(例如程序库和辅助函数)以实现方法的相应的实施方式。换言之，应以针对计算机程序产品的权利要求特别地保护可用以执行或用以执行根据本发明的方法的前述实施方式的软件。在此，软件可以是仍需编译并且连接的源代码(例如，C++)或仅需解释的源代码，或软件是为执行而只还需载入到相应的计算单元或控制装置内的可执行的软件代码。最后，本发明公开了其上存储了电子可读取的控制信息特别是软件(见上)的电子可读取的数据载体，例如DVD、磁带或USB棒。当该控制信息(软件)从数据载体读取并且存储到磁共振设备的控制装置或计算单元时，可执行根据本发明的前述方法的所有实施方式。与较旧的序列(例如，TSE序列(“Turbo Spin Echo”)或 FSE 序列(“Fast SpinEcho”))不同，根据本发明的脉冲序列的读取�？橛欣囟杂τ赟PACE序列(“SamplingPerfection with Application optimized Contrasts using different flip angleEvolutions”)。该SPACE序列例如由于可变的翻转角和由此实现的长的回波串长度在实践中表现为优于较旧的TSE序列和FSE序列。本发明具有如下优点 通过避免了混淆效应，可免除用于避免该混淆效应的费时的步骤(例如，过采样)，以此明显降低了获取拍摄时间。 本发明通过相应地选择预定的区域实现了对于分开的体积或层的确定的部分的有目的的拍摄(而无需将体积或层的不希望的部分遮挡)，以便因而有目的地仅生成该部分的MR图像。其优点是医生也仅需找到体积或层的该部分，这导致明显的工作时间节约。本发明特别地适合于采集带有在两个方向上的预定的尺寸的预定的长方体的MR数据。当然，本发明不限制于该优选应用领域，因为本发明例如也可用于采集在所有三个空间方向上具有任意延伸的任意长方体的MR数据。
下面根据本发明的实施方式参考附图详细描述本发明。图I图示了根据本发明的磁共振设备。图2图示了根据本发明的用于在长方体内采集MR数据的序列。图3和图4中示例地图示了如何由两个三维体积部分的交集得到长方体。图5和图6图示了可如何通过翻转角的变化影响MR信号的平均信号强度。图7中图示了根据本发明的方法的流程图。
具体实施方式
图I示出了磁共振设备5 (磁共振成像设备或核自旋断层成像设备)的示意性图示。在此，基本场磁体I产生时间上恒定的强磁�。杂糜谖挥谔�23上在磁共振设备5内被检查的物体O的体积部分(例如待检查的人体部分)内的核自旋的极化或定向。核自旋共振测量所要求的基本磁场的高均匀性在典型的球形测量体积M内限定，待检查的人体部分布置在所述测量体积M内。为支持均匀性要求并且特别是为消除时不变的影响，在合适的位置安装了由铁磁性材料制成的所谓的均场片。时变影响通过匀场线圈2消除。在基本场磁体I内使用由三个部分绕组制成的圆柱形梯度线圈系统3。每个部分绕组由放大器供电以便在笛卡尔坐标系的各方向上产生直线(也为时间上可变的)梯度场。在此，梯度线圈系统3的第一部分绕组产生X方向上的梯度Gx，第二部分绕组在此产生y方向上的梯度Gy，并且第三部分绕组在此产生z方向上的梯度Gz。放大器包括由序列控制器18控制的数模转换器，以便时间正确地产生梯度脉冲。在梯度场系统3内具有一个(或多个)高频天线4，所述高频天线4将由高频功率放大器给出的高频脉冲转化为交变磁�。约だ觳榈奈锾錙或物体O的待检查的区域的核子并且将其核自旋对齐。每个高频天线4包括具有环形的优选地直线的或矩阵形的部件线圈布置的形式的一个或多个HF发射线圈和一个或多个HF接收线圈。各高频天线4的HF接收线圈也将从旋进的核自旋所发出的交变场(即通常由包括一个或多个高频脉冲和一个或多个梯度脉冲的脉冲序列所导致的核自旋回波信号)转化为电压(测量信号)，后者通过放大器7提供到高频系统22的高频接收通道8。此外，高频系统22包括发射通道9，在所述发射通道9中产生用于激励核磁共振的高频脉冲。在此，各高频脉冲基于由设备计算机20预先给定的脉冲序列作为复数的系列在序列控制器18中数字地表示。该数字系列作为实部和虚部分别通过输入12提供到高频系统22内的数模转换器，并且从所述数模转换器提供到发射通道9。在发射通道9内，脉冲序列被调制到高频载波信号，所述高频载波信号的基频对应于中心频率。发射运行到接收运行的转换通过发射-接收转换器6实现。高频天线4辐射高频脉冲，以激励测量体积M内的核自旋，并且通过HF接收线圈探测作为结果的回波信号。相应地获得的核共振信号在高频系统22内的接收通道8'(第一解调器)中被相位敏感地解调到中间频率，并且在模数转换器(ADC)中被数字化。该信号仍解调到频率O。到频率O的解调和实部和虚部的分离在数字化之后在第二解调器8中在数字域内进行。通过图像计算机17由如此获得的测量数据重建MR图像或三维图像数据组。通过设备计算机20进行对测量数据、图像数据和控制程序的管理。基于利用控制程序的规定，序列控制器18控制各希望的脉冲序列的生成和相应的K空间的探测扫描。特别地，序列控制器18在此控制时间正确地接通梯度、发送带有限定的相幅的高频脉冲、以及接收核共振信号。高频系统22的时基由同步器19提供。过终端13进行对用于生成MR图像的例如存储在DVD21上的相应的控制程序的选择以及对所生成的MR图像的显示通，所述终端13包括键盘15、鼠标16和显示器14。在图2中图示了根据本发明的脉冲序列。在用于破坏“旧”磁化的破坏梯度34之后，与z轴的方向上的磁场梯度Gzl —起接通了选择的HF激励脉冲31，以激励在第一预定的体积部分V1 (见图3)内的自旋。在X轴的方向上接通的梯度脉冲37用于在读取前准备磁化，这通过在随后的选择的再聚焦脉冲32之后将磁化去相位实现。然后，与y轴方向上(由两个破坏梯度34构成)的磁场梯度Gyl —起接通了选择的再聚焦脉冲32，通过所述再聚焦脉冲32将自旋在第二预定的体积部分V2 (见图3)内再聚焦。因为该再聚焦基本上仅在通过HF激励脉冲31事先激励的自旋中，所以在选择的再聚 焦脉冲32之后仅在对应于第一体积部分V1和第二体积部分V2的交集的长方体Q内的自旋(见图3)被再聚焦。FID信号由于再聚焦脉冲或再聚焦而在随后的数据采集中不起贡献，因为它们并非相应地通过梯度脉冲37或34在再聚焦器32 (见上)前准备，或通过破坏器34在再聚焦器32之后去相位。然后，MR数据在确定的K空间部分(其中K空间与长方体Q对应)内读取。为读取K空间行，接通每个非选择的再聚焦脉冲33，所述再聚焦脉冲33跟随沿y轴的梯度脉冲Gy2和沿z轴的梯度脉冲Gz2。这两个梯度脉冲或者相位编码梯度Gy2和Gz2用于相位编码。在这两个相位编码梯度Gy2和Gz2之后读取K空间行，其中接通在X轴方向上的磁场梯度Gx。在仅一次接通选择的HF激励脉冲31和选择的HF再聚焦脉冲32之后，如果非选择的再聚焦脉冲33的翻转角相应地变化(如在下文中参考图5和图6所详述那样)，则可以读取120个或更多的非选择的再聚焦脉冲33并且因此读取120个或更多的K空间行。应指出的是，借助于第一梯度Gx所采集的MR数据或回波信号被舍弃，这是为何为此也不接通非选择的再聚焦脉冲33的原因。(也可以的是评估即不舍弃借助于第一梯度Gx所采集的MR数据)。借助于图3和图4再次直观地解释本发明。通过选择的HF激励脉冲31 (见图2)激励其厚度为dl的层或第一体积部分％。然后，借助于选择的HF再聚焦脉冲32 (见图2)将其厚度为d2的层或第二体积部分V2再聚焦。因为仅以HF激励脉冲31激励的自旋被再聚焦，所以根据本发明仅将长方体Q内的自旋再聚焦。此长方体Q由第一体积部分V1和第二体积部分V2的交集得到，如在图3中图示。此交集是在X轴方向上具有长的长度的长方体。(此长度通过由磁共振设备5产生的磁场的尺度限定。)在I轴方向上，长方体Q则具有厚度d2并且在z轴方向上具有厚度dl。因为HF激励脉冲31 (与磁场梯度Gzl—起)为选择地相对于z轴，并且选择的再聚焦脉冲32 (与磁场梯度Gyl —起)为选择地相对于I轴，所以，第一体积部分V1基本上仅在z轴方向上具有限制(厚度dl)，并且在两个另外的方向上(X方向和y方向)不具有限制，而第二体积部分V2基本上仅在y轴方向上具有限制(厚度d2)，并且在两个另外的方向上(X方向和z方向)不具有限制。
根据本发明，因为仅处于在两个相位编码梯度Gy2和Gz2的方向上受到限制(或在y轴和z轴方向上受到限制)的长方体Q内的自旋被再聚焦，所以有利地在相位编码梯度的方向上也不出现混淆伪影。以此，MR数据能以与现有技术相比更高的质量或更快的时间拍摄，因为不再需要根据现有技术用于避免混淆伪影的过采样。因此，本发明实现了产生检查对象的预定的区域(“内部体积”)或层的部分的高质量的MR图像，如在图4中图示。在图4中图示的MR图像的产生与在图3中图示的MR图像的产生相比一方面需要更短的拍摄时间。另一方面医生或医师仅需审看呈现给他的MR图像。换言之，医生在图3中图示的MR图像的MR图像的情况中需要审看患者的两个髋关节，而在图4中图示的MR图像的情况中仅需审看一个髋关节。在图5中图示了用于非选择的再聚焦脉冲33的翻转角(见图2)。在此，在图5中，在X轴上示出了各非选择的再聚焦脉冲33的索引n，并且在y轴上图示了相应的再聚焦脉 冲33的相应的翻转角35。例如，第一非选择的再聚焦脉冲33 (索引O)在选择的再聚焦脉冲32之后具有大约105°的翻转角，而随后的非选择的再聚焦脉冲33具有更小的翻转角35。大约在第15个非选择的再聚焦脉冲之后，翻转角35再次升高，以便然后在大约第65个非选择的再聚焦脉冲之后下降。在图6中给出了在再聚焦之后通过各非选择的再聚焦脉冲读取的MR信号或回波信号的平均信号强度36。在此，平均信号强度取决于处于被激励的或再聚焦的区域内的材料或物质。在图6中图示的信号历程所适用的不同的材料在此通过Tl (自旋栅格弛豫时间(Spin-Gitter-Relaxationszeit)或纵向弛豫时间)与T2 (自旋间弛豫时间(Spin-Spin-Relaxationszeit)或横向弛豫时间)的关系限定。在所图示的信号历程中优选的是信号历程38，因为该信号历程对于众多的再聚焦脉冲具有几乎不变的平均信号强度。从第一非选择的再聚焦脉冲(索引O)至大约第15个非选择的再聚焦脉冲，平均信号强度降低，而平均信号强度随后保持稳定直至大约第65个非选择的再聚焦脉冲。通过相应地选择翻转角历程，也可对于待检查的区域内的另外的材料基本上实现优选的信号历程38。在图7中图示了根据本发明的用于采集MR数据的方法流程图。在第一步骤SI中接通HF激励脉冲，所述HF激励脉冲是在z轴方向上选择的。然后，在第二步骤S2中接通HF再聚焦脉冲，所述HF再聚焦脉冲是在y轴方向上选择的。现在，为在得到的长方体内读取MR数据，在第三步骤S3中接通非选择的HF再聚焦脉冲，所述HF再聚焦脉冲带有为其单独选择的翻转角。然后，在第四步骤S4中接通两个相位编码梯度并且在第五步骤S5中在接通的频率编码梯度中读取K空间行。步骤S3至S5重复120次，直至方法返回到第一步骤SI，并且步骤SI至S5再次被执行直至整个K空间被采集。
权利要求
1.一种用于在检查对象(O)内部预定的区域(Q)内通过磁共振设备(5)采集MR数据的方法， 其中，方法包括如下步骤 -使用HF激励脉冲(31)选择地激励第一三维体积部分(V1),其中所述第一体积部分(V1)包括预定的区域(Q)，并且所述第一体积部分(V1)具有沿第一厚度方向(z)的第一厚度(Cl1)，和 -接通选择的再聚焦脉冲(32)，以便选择地再聚焦第二体积部分(V2),其中所述第二体积部分(V2)包括预定的区域(Q)，其中所述第二体积部分(V2)具有沿与第一厚度方向(z)垂直的第二厚度方向(y)的第二厚度(d2)，其中，在时间上多次相继执行如下子步骤 接通非选择的再聚焦脉冲(33 )， 接通两个相位编码梯度(Gy2、Gz2)和另外的用于位置编码的磁场梯度(Gx)， 其中在接通该另外的磁场梯度(Gx)期间读取MR数据。
2.根据权利要求I所述的方法，其特征在于，所述相位编码梯度(Gy2、Gz2)和另外的磁场梯度(Gx)分别成对地相互垂直，并且相位编码梯度的一个(Gz2)沿第一厚度方向(z)指向。
3.根据权利要求I或2所述的方法，其特征在于，在接通选择的HF激励脉冲(31)期间接通第一磁场梯度(Gzl)，在接通选择的再聚焦脉冲(32)期间接通第二磁场梯度(Gz2),并且第一磁场梯度(Gzl)和第二磁场梯度(Gz2)相互垂直。
4.根据前述权利要求中任一项所述的方法，其特征在于，所述预定的区域是长方体(Q)，所述长方体(Q)具有沿第一厚度方向(z)的厚度，所述厚度等于第一厚度(Cl1),并且所述长方体(Q)具有沿第二厚度方向(z)的厚度，所述厚度等于第二厚度(d2)。
5.根据前述权利要求中任一项所述的方法，其特征在于，所述非选择的再聚焦脉冲(33)分别具有不同的翻转角(35)，以便在读取MR数据时取决于以其填充预定的区域(Q)的预定的材料对于各再聚焦脉冲(33)获得预定的信号强度(36)。
6.根据前述权利要求中任一项所述的方法，其特征在于，至少一个相位重聚梯度在选择的再聚焦脉冲(32 )之前和之后接通，并且该至少一个相位重聚梯度包括沿第二厚度方向(y)指向的相位重聚梯度(34)。
7.根据权利要求6所述的方法，其特征在于，所述至少一个相位重聚梯度此外包括沿第一厚度方向(Z)指向的相位重聚梯度，和/或沿垂直于第一方向(Z)并且垂直于第二方向(y)的方向(X)指向的相位重聚梯度。
8.根据前述权利要求中任一项所述的方法，其特征在于，K空间部分的MR数据通过如下步骤采集 -在第一步骤中通过HF激励脉冲(31)将磁化翻转+90°，并且采集K空间部分的第一MR数据， -在第二步骤中通过HF激励脉冲(31)将磁化翻转-90°，并且采集K空间部分的第二MR数据，和 -将所采集的第一和第二 MR数据进行平均以采集的MR数据。
9.一种用于在检查对象(O)内在预定的区域(Q)内录MR数据的磁共振设备(5)， 其中，所述磁共振设备(5)包括基本场磁体(1)，梯度场系统(3)，至少一个HF天线(4)，以及用于控制梯度场系统(3)和至少一个HF天线(4)的控制装置(10)，以便接收由至少一个HF天线(4)获得的测量信号，并且评估测量信号以及生成MR图像数据组， 其中，该磁共振设备(5)构造为 该磁共振设备(5)使用HF激励脉冲(31)选择地激励第一三维体积部分(V1),其中第一体积部分(V1)包括预定的区域(Q)，并且其中第一体积部分(V1)具有沿第一厚度方向(z)的第一厚度(屯)， 该磁共振设备(5)接通选择的再聚焦脉冲(32)，以便将第二三维体积部分(V2)再聚焦，其中第二体积部分(V2)包括区域(Q)，其中第二体积部分(V2)具有沿第二厚度方向(y)的第二厚度(d2)，并且其中第一厚度方向(z)垂直于第二厚度方向(y)， 该磁共振设备(5)在时间上相继地多次执行如下步骤 该磁共振设备(5)接通非选择的再聚焦脉冲(33)， 该磁共振设备(5)接通两个相位编码梯度(Gy2、Gz2)和用于位置编码的另外的磁场梯度(Gx)，其中在接通该另外的磁场梯度(Gx)期间，该磁共振设备(5)读取MR数据。
10.根据权利要求9所述的磁共振设备，其特征在于，所述磁共振设备(5)被构造为执行根据权利要求I至8中任一项所述的方法。
11.一种计算机程序产品，所述计算机程序产品包括程序并且直接可载入到磁共振设备(5)的可编程控制装置(10)的存储器内，所述程序带有程序装置，以便在所述程序在磁共振设备(5)的可编程控制装置(10)内实施时实施根据权利要求I至8中任一项所述的方法。
12.—种其上存储有电子可读取的控制信息的电子可读取数据载体，所述电子可读取的控制信息构造为当在磁共振设备(5)的可编程控制装置(10)内使用该数据载体(21)时执行根据权利要求I至8中任一项所述的方法。
全文摘要
本发明涉及用于在检查对象(O)内部预定的区域(Q)内采集MR数据的方法和磁共振设备(5)。方法包括如下步骤1)使用HF激励脉冲(31)选择地激励第一三维体积部分(V1)，所述第一体积部分(V1)包括预定的区域(Q)并且具有沿第一厚度方向(z)的第一厚度(d1)。2)接通选择的再聚焦脉冲(32)，以选择地再聚焦第二体积部分(V2)。在此，所述第二体积部分(V2)也包括预定的区域(Q)并且具有沿与第一厚度方向(z)垂直的第二厚度方向(y)的第二厚度(d2)。3)时间上多次相继执行如下子步骤1)接通非选择的再聚焦脉冲(33)，2)接通两个相位编码梯度(Gy2、Gz2)和另外的用于位置编码的磁场梯度(Gx)，3)在接通该另外的磁场梯度(Gx)期间读取MR数据。
文档编号G01R33/561GK102914752SQ20121027203
公开日2013年2月6日 申请日期2012年8月1日 优先权日2011年8月1日
发明者H-P.福茨, D.保罗 申请人:西门子公司
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